Колебания электрического тока происходит по закону. Т


Тема 3. Электрические колебания. Переменный электрический ток. Основные вопросы темы: 3. 1. 1. Свободные незатухающие электрические колебания 3. 1. 2. Затухающие электрические колебания 3. 1. 3. Вынужденные электрические колебания. Резонанс 3. 1. 4. Переменный электрический ток.

Повторение Гармонические колебания А – амплитуда колебания; ω – круговая частота (ωt+φ0)– фаза колебания; φ0 – начальная фаза колебания. Дифференциальное уравнение свободных незатухающих гармонических колебаний: Уравнение плоской гармонической волны, распространяющейся вдоль оси Х:

3. 1. Свободные незатухающие электрические колебания Колебательный контур – цепь, состоящая из конденсатора и катушки. Е –напряженность электрического поля; H – напряженность магнитного поля; q – заряд; С –емкость конденсатора; L – индуктивность катушки, I – cила тока в контуре

- собственная круговая частота колебаний Формула Томсона: (3) Т – период собственных колебаний в колебательном контуре

Найдем соотношение между амплитудными значениями тока и напряжения: Из закона Ома: U=IR - волновое сопротивление.

Энергия электрического поля (энергия заряженного конденсатора) в любой момент времени: Энергия магнитного кого поля (энергия катушки индуктивности) в любой момент времени:

Максимальное (амплитудное) значение энергии магнитного поля: - максимальное значение энергии электрического поля Полная энергия колебательного контура в любой момент времени: Полная энергия контура сохраняется постоянной

Задача 3. 1 Колебательный контур состоит из конденсатора и катушки индуктивности. Определить частоту колебаний, возникающих в контуре, если максимальная сила тока в катушке индуктивности 1, 2 А, максимальная разность потенциалов на обкладках конденсатора 1200 В, полная энергия контура 1, 1 м. Дж. Дано: Im = 1, 2 A UCm = 1200 В W = 1, 1 м. Дж = 1, 1 · 10 -3 Дж ν-?

Задание В колебательном контуре емкость возросла в 8 раз, а индуктивность уменьшилась в два раза. Как изменится период собственных колебаний контура? а) уменьшится в 2 раза; б) увеличится в 2 раза; в) уменьшится в 4 раз; г) увеличится в 4 раз.

(7)

(17)

Влияние на колеб. контур вынуждающих Э. Д. С. , частоты которых отличны от ω0, будет тем слабее, чем «острее» резонансная кривая. «Острота» резонансной кривой характеризуется относительной шириной этой кривой, равной Δω/ω0 , где Δω – разность цикл. частот при I=Im/√ 2

Задача 3. 2 Колебательный контур состоит из резистора сопротивлением 100 Ом, конденсатора емкостью 0, 55 мк. Ф и катушки индуктивностью 0, 03 Гн. Определить сдвиг фаз между током через контур и приложенным напряжением, если частота приложен-ного напряжения 1000 Гц. Дано: R = 100 Ом C = 0, 55 мк. Ф = 5, 5· 10 -7 Ф L = 0, 03 Гн ν = 1000 Гц φ-?

1. Электромагнитные волны

2. Закрытый колебательный контур.Формула Томсона.

3. Открытый колебательный контур. Электромагнитные волны.

4. Шкала электромагнитных волн. Классификация частотных интервалов, принятая в медицине.

5. Воздействие на организм человека переменными электрическими и магнитными полями с лечебной целью.

1. Согласно теории Максвелла переменное электрическое поле представляет собой совокупность переменных взаимно перпендикулярных электрических и магнитных полей, перемещающихся в пространстве со скоростью света

Где и -относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды.

Распространение электромагнитного поля сопровождается переносом электромагнитной энергии.

Источниками электромагнитного поля (э/м излучения) служат всевозможные переменные токи: переменный ток в проводниках, колебательное движение ионов, электронов и др. заряженных частиц, вращение электронов в атоме вокруг ядра и т.п.

Электромагнитное поле распространяется в виде поперечной электромагнитной волны, состоящей из двух совпадающих по фазе волн-электрической и магнитной.

Длина , период T, частота и скорость распространения волны связаны между собой соотношением

Интенсивность электромагнитной волны или плотность потока электромагнитной энергии пропорциональна квадрату частоты волн.

Источником интенсивных э/м волн должны быть переменные токи высокой частоты, которые называют электрическими колебаниями. В качестве генератора таких колебаний применяется колебательный контур.

2. Колебательный контур состоит из конденсатора и катушки

.

Сначала заряжается конденсатор. Поле внутри него Е=Е m . В послед. момент конденсатор начнет разряжаться. В контуре появится возрастающий ток, а в катушке возникает магнитное поле Н. По мере разрядки конденсатора его электрическое поле ослабевает, а магнитное поле катушки усиливается.

В момент времени t 1 конденсатор полностью разрядится. При этом Е=0, Н=Н m . Теперь вся энергия контура будет сосредоточена в катушке. Через четверть периода конденсатор перезарядится и энергия контура от катушки перейдет к конденсатору и т.д.

Т.о. в контуре возникают электрические колебания с периодом Т; в течение первой половины периода ток идет в одном направлении, в течение второй половины периода - в противоположном направлении.

Электрические колебания в контуре сопровождаются периодическими взаимными превращениями энергий электрического поля конденсатора и магнитного поля катушки самоиндукции, подобно тому, как механические колебания маятника сопровождаются взаимными превращениями потенциальной и кинетической энергий маятника.

Период э/м колебаний в контуре определяется формулой Томсона

Где L-индуктивность контура, С - его емкость. Колебания в контуре являются затухающими. Для осуществления непрерывных колебаний необходимо восполнять потери в контуре, подзаряжая конденсатор с помощью к/я приспособления.

3. Открытый колебательный контур представляет собой прямолинейный проводник с искровым промежутком посредине, обладающий малыми емкостью и индуктивностью.

В этом вибраторе переменное электрическое поле уже не было сосредоточено внутри конденсатора, а окружено вибратор снаружи, что существенно повышало интенсивность электромагнитного излучения.

Вибратор Герца представляет собой электрический диполь с переменным моментом.

Э/м излучение открытого вибратора 1 регистрируется с помощью второго вибратора3, имеющего такую же частоту колебаний, что и излучающий вибратор, т.е. настроенного в резонансе с излучателем и потому называемого резонатором.

Когда электромагнитные волны достигают резонатора, в нем возникают электрические колебания, сопровождающиеся проскакиванием искры через искровой промежуток.

Незатухающие электромагнитные колебания являются источником непрерывного магнитного излучения.

4. Из теории Максвелла вытекает, что различные электромагнитные волны, в том числе и световые, имеют общую природу. В связи с этим целесообразно представить всевозможные электромагнитные волны в виде единой шкалы.

Вся шкала условно подразделена на шесть диапазонов: радиоволны (длинные, средние и короткие), инфракрасные, видимые, ультрафиолетовые, рентгеновские и гамма-излучение.

Радиоволны обусловлены переменными токами в проводниках и электронными потоками.

Инфракрасное, видимое и ультрафиолетовое излучения исходят из атомов, молекул и быстрых заряженных частиц.

Рентгеновское излучение возникает при внутриатомных процессах, гамма-излучение имеет ядерное происхождение.

Некоторые диапазоны перекрываются, так как волны одной и той же длины могут образоваться в разных процессах. Так, наиболее коротковолновое ультрафиолетовое излучение перекрывается длинноволновым рентгеновским.

В медицине принято следующее условное разделение электромагнитных колебаний на частотные диапазоны.

Часто физиотерапевтическую электронную аппаратуру низкой и звуковой частоты называют низкочастотной. Электронную аппаратуру всех других частот называют обобщающим понятием высокочастотная.

Внутри этих групп аппаратов существует и своя внутренняя классификация в зависимости от их параметров и назначения.

5. Воздействие на организм человека переменным магнитным полем.

В массивных проводящих телах, находящихся в переменном магнитном поле, возникают вихревые токи. Эти токи могут использоваться для прогревания биологических тканей и органов. Такой метод получил название индуктотермией.

При индуктотермии количество теплоты, выделяющееся в тканях, пропорционально квадратам частоты и индукции переменного магнитного поля и обратно пропорционально удельному сопротивлению. Поэтому сильнее будут нагреваться ткани, богатые сосудами, например, мышцы, чем ткани с жиром.

Воздействие переменным электрическим полем

В тканях, находящихся в переменном электрическом поле, возникают токи смещения и токи проводимости. Для этой цели используют электрические поля ультравысокой частоты, поэтому соответствующий физиотерапевтический метод получил название УВЧ-терапии.

Выделяющееся в теле количество теплоты можно выразить так:

(1)

Здесь Е - напряженность электрического поля

l - длина объекта, помещенного в поле

S - его сечение

Его сопротивление

Его удельное сопротивление.

Разделив обе части (1) на объем Sl тела, получим количество теплоты, выделяющееся за 1с в 1м 3 ткани:

Воздействие электромагнитными волнами

Применение э/м волн СВЧ диапазона-микроволновая терапия (частота 2375 МГц, =12,6см) и ДЦВ-терапия (частота 460МГц, =65,2см)

Э/м волны оказывают тепловое действие на биологические объекты. Э/м волна поляризует молекулы вещества и периодически переориентирует их как электрические диполи. Кроме того, э/м волна воздействует на ионы биологических систем и вызывает переменный ток проводимости.

Таким образом, в веществе, находящемся в электромагнитном поле, есть токи смещения, так и токи проводимости. Все это приводит к нагреванию вещества.

Большое значение имеют токи смещения, обусловленные переориентацией молекул воды. В связи с этим, максимальное поглощение энергии микроволн происходит в таких тканях, как мышцы и кровь, а в костной и жировой икании меньше, они меньше и нагреваются.

Электромагнитные волны могут влиять на биологические объекты, разрывая водородные связи и влияя на ориентацию макромолекул ДНК и РНК.

Учитывая сложный состав тканей условно считают, что при микроволновой терапии глубина проникновения электромагнитных волн равна 3-5 см от поверхности, а при ДЦВ-терапии-до 9см.

Сантиметровые э/м волны проникают в мышцы, кожу, биолгические жидкости до 2 см, в жир, кости-до 10см.

Это позволяет не учитывать волнового характера процессов и описывать их как электрич. зарядов Q (в ёмкостных элементах цепи) и токов I (в индуктивных и диссипативных элементах) в соответствии с ур-нием непрерывности: I=±dQ/dt. В случае одиночного колебательного контура Э. к. описываются ур-нием:

где L - самоиндукция, С - ёмкость, R - сопротивление, ? - внешняя ЭДС.

Физический энциклопедический словарь. - М.: Советская энциклопедия . . 1983 .

ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ

- электромагнитные колебания в квазистационарных цепях, размеры к-рых малы по сравнению с длиной эл.-магн. волны. Это позволяет не учитывать волнового характера процессов и описывать их как колебания электрич. зарядов (в ёмкостных элементах цепи) и токов I (в индуктивных и диссипативных элементах) в соответствии с ур-нием непрерывности: В случае одиночного колебательного контура Э. к. описываются ур-нием где L-индуктивность, С-ёмкость, R -сопротивление, - переменная внешняя эдс. M. А. Миллер.

Физическая энциклопедия. В 5-ти томах. - М.: Советская энциклопедия . Главный редактор А. М. Прохоров . 1988 .


  • ЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОЧНОСТЬ

Смотреть что такое "ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ" в других словарях:

    электрические колебания - — [Я.Н.Лугинский, М.С.Фези Жилинская, Ю.С.Кабиров. Англо русский словарь по электротехнике и электроэнергетике, Москва, 1999 г.] Тематики электротехника, основные понятия EN electric oscillations … Справочник технического переводчика

    ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ - многократно повторяющиеся изменения силы тока, напряжения и заряда, происходящие в электрических (см.) и сопровождающиеся соответствующими изменениями магнитных и электрических полей, создаваемых этими изменениями токов и зарядов, в окружающем… … Большая политехническая энциклопедия

    электрические колебания - elektriniai virpesiai statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. electric oscillations vok. elektrische Schwingungen, f rus. электрические колебания, n pranc. oscillations électriques, f … Fizikos terminų žodynas

    Уже давно было замечено, что если обмотать стальную иглу проволокой и разрядить через эту проволоку лейденскую банку, то северный полюс не всегда получается на том конце иглы, где его можно было ожидать по направлению разрядного тока и по правилу … Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона

    Многократно повторяющиеся изменения напряжения и силы тока в электрич. цепи, а также напряжённостей электрич. и магн. полей в пространстве вблизи проводников, образующих электрич. цепь. Различают собственные колебания, вынужденные колебания и… … Большой энциклопедический политехнический словарь

    Электромагнитные колебания в системе проводников в случае, когда можно не учитывать электромагнитные поля в окружающем пространстве, а рассматривать только движения электрических зарядов в проводниках. Обычно это возможно в так называемых …

    КОЛЕБАНИЯ - КОЛЕБАНИЯ, процессы (в наиболее общем смысле), периодически меняющие свое направление со временем. Процессы эти могут быть весьма разнообразными. Если напр. подвесить на стальной спиральной пружине тяжелый шар, оттянуть его и затем предоставить… … Большая медицинская энциклопедия

    Движения (изменения состояния), обладающие той или иной степенью повторяемости. При К. маятника повторяются отклонения его в ту и другую сторону от вертикального положения. При К. пружинного маятника груза, висящего на пружине,… … Большая советская энциклопедия

    См. Электрические колебания … Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона

Книги

  • Теоретические основы электротехники. Электрические цепи. Учебник , Л. А. Бессонов. Рассмотрены традиционные и новые вопросы теории линейных и нелинейных электрических цепей. К традиционным относятся методы расчета токов и напряжений при постоянных, синусоидальных,…

Период колебания такого тока много больше времени распространения что значит что процесс за время τ почти не изменится. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления Колебательный контур – цепь из индуктивности и емкости. Найдем уравнение колебания.


Поделитесь работой в социальных сетях

Если эта работа Вам не подошла внизу страницы есть список похожих работ. Так же Вы можете воспользоваться кнопкой поиск


Лекция

Электрические колебания

План

  1. Квазистационарные токи
  2. Свободные колебания в контуре без активного сопротивления
  3. Переменный ток
  4. Излучение диполя
  1. Квазистационарные токи

Электромагнитное поле распространяется со скоростью света.

l – длина проводника

Условие квазистационарных токов:

Период колебания такого тока много больше времени распространения, что значит, что процесс за время τ почти не изменится.

Мгновенные значения квазистационарных токов подчиняются законам Ома и Кирхгофа.

2)Свободные колебания в контуре без активного сопротивления

Колебательный контур – цепь из индуктивности и емкости.

Найдем уравнение колебания. Положительным будем считать ток зарядки конденсатора.

Разделив обе части уравнения на L , получим

Пусть

Тогда уравнение колебаний примет вид

Решение такого уравнения имеет вид:

Формула Томсона

Сила тока опережает по фазе U на π /2

  1. Свободные затухающие колебания

Всякий реальный контур обладает активным сопротивлением, энергия идет на нагревание, колебания затухают.

При

Решение:

Где

Частота затухающих колебаний меньше собственной частоты

При R=0

Логарифмический декремент затухания:

Если затухание невелико

Добротность:

  1. Вынужденные электрические колебания

Напряжение на емкости отстает по фазе от силы тока на π /2, а напряжение на индуктивности опережает по фазе ток на π /2. Напряжение на активном сопротивлении изменяется в фазе с током.

  1. Переменный ток

Полное электрическое сопротивление (импеданс)

Реактивное индуктивное сопротивление

Реактивное емкостное сопротивление

Мощность в цепи переменного тока

Действующие значения в цепи переменного тока

с osφ - коэффициент мощности

  1. Излучение диполя

Простейшая система, излучающая ЭМВ – электрический диполь.

Дипольный момент

r – радиус-вектор заряда

l – амплитуда колебаний

Пусть

Волновая зона

Волновой фронт сферический

Сечения волнового фронта через диполь – меридианы , через перпендикуляры к оси диполя – параллели .

Мощность излучения диполя

Средняя мощность излучения диполя пропорциональна квадрату амплитуды электрического момента диполя и 4 степени частоты.

а – ускорение колеблющегося заряда.

Большинство естественных и искусственных источников электромагнитного излучения удовлетворяет условию

d – размер области излучения

Или

v – средняя скорость зарядов

Такой источник электромагнитного излучения – диполь Герца

Область расстояний до диполя Герца называется волновой зоной

Полная средняя интенсивность излучения диполя Герца

Всякий заряд, движущийся с ускорением, возбуждает электромагнитные волны, причем мощность излучения пропорциональна квадрату ускорения и квадрату заряда

Другие похожие работы, которые могут вас заинтересовать.вшм>
6339. МЕХАНИЧЕСКИЕ КОЛЕБАНИЯ 48.84 KB
Колебаниями называются процессы движения или изменения состояния в той или иной степени повторяющиеся во времени. В зависимости от физической природы повторяющегося процесса различают: ― механические колебания колебания маятников струн частей машин и механизмов мостов крыльев самолетов...
5890. КОЛЕБАНИЯ РОТОРОВ 2.8 MB
Положение сечения вала для различных значений фазы колебаний изображено на рис. Резонансное увеличение амплитуды колебаний будет продолжаться до тех пор пока вся энергия колебаний не будет уходить на преодоление сил трения или пока вал не разрушится.
21709. УЛЬТРАЗВУКОВЫЕ КОЛЕБАНИЯ И ПРЕОБРАЗОВАТЕЛИ 34.95 KB
Они могут быть использованы для преобразования электрической энергии в механическую и обратно. В качестве материалов для преобразователей применяются вещества с сильно выраженной связью упругого и электрического или магнитного состояний. выше порога слышимости для человеческого уха то такие колебания называют ультразвуковыми УЗК. Для получения УЗ-колебаний применяют пьезоэлектрические магнитострикционные электромагнитно-акустические ЭМА и другие преобразователи.
15921. Электрические станции 4.08 MB
Под энергосистемой понимают совокупность электростанций электрических и тепловых сетей соединенных между собой и связанных общностью режима в непрерывном процессе производства преобразования и распределения электрической энергии и тепла при общем управлении этим режимом...
2354. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕТАЛЛИЧЕСКИХ СПЛАВОВ 485.07 KB
Преимущества меди обеспечивает ей широкое применение в качестве проводникового материала следующие: Малое удельное сопротивление. Интенсивное окисление меди происходит только при повышенных температурах. Получение меди. Зависимость скорости окисления от температуры для железа вольфрама меди хрома никеля на воздухе После ряда плавок руды и обжигов с интенсивным дутьем медь предназначаемую для электротехнических целей обязательно подвергают электролитической очистке полученные после электролиза катодные пластины...
6601. 33.81 KB
Явлением стробоскопического эффекта является применение схем включения ламп таким образом чтобы соседние лампы получали напряжение со сдвигом фаз т. Защитный угол светильника – угол заключённый между горизонталью проходящей через тело накала лампы и линией соединяющей крайнюю точку тела накала с противоположным краем отражателя. где h расстояние от тела накала лампы до уровня выходного отверстия светильника...
5773. Гибридные электрические станции на территории острова Сахалин 265.76 KB
Основные виды возобновляемых природных энергетических ресурсов ВПЭР Сахалинской области это геотермальные ветроэнергетические и приливные. Наличие значительных ресурсов ветра и приливной энергии обусловлено уникальностью островного расположения области а присутствие ресурсов термальных вод и парогидротерм перспективных для освоения активной вулканической...
2093. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ЦЕПЕЙ КАБЕЛЬНЫХ ЛИНИЙ СВЯЗИ 90.45 KB
Эквивалентная схема цепи связи R и G обусловливают потери энергии: первый потери на тепло в проводниках и других металлических частях экран оболочка броня второй потери в изоляции. Активное сопротивление цепи R складывается из сопротивления проводников самой цепи и дополнительного сопротивления обусловленного потерями в окружающих металлических частях кабеля соседние проводники экран оболочка броня. При расчете активного сопротивления обычно суммируются...
2092. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКИХ КАБЕЛЕЙ СВЯЗИ 60.95 KB
В одномодовых световодах диаметр сердечника соизмерим с длиной волны d^λ и по нему передается лишь один тип волны мода. В многомодовых световодах диаметр сердечника больше длины волны d λ и по нему распространяется большое число волн. Информация передается через диэлектрик световод в форме электромагнитной волны. Направление волны осуществляется за счет отражений от границы с разными значениями показателя преломления у сердечника и оболочки п1 и п2 световода.
11989. Специальные электрические детонаторы мгновенного действия и специальные водостойкие капсюли-детонаторы с различными степенями замедления 17.47 KB
Пиротехнические замедлители для СКД разработаны на базе окислительновосстановительных реакций имеющих высокую стабильность горения среднеквадратичное отклонение менее 15 от общего времени горения даже после длительного хранения в негерметичном состоянии в сложных климатических условиях. Разработано два состава: со скоростью горения 0004÷004м с и временем замедления – до 10с размер замедляющего элемента до 50мм; со скоростью горения 004÷002м с обладает повышенными воспламенительными свойствами.

План лекции

1. Колебательные контуры. Квазистационарные токи.

2. Собственные электрические колебания.

2.1. Собственные незатухающие колебания.

2.2. Собственные затухающие колебания.

3. Вынужденные электрические колебания.

3.1. Сопротивление в цепи переменного тока.

3.2. Ёмкость в цепи переменного тока.

3.3. Индуктивность в цепи переменного тока.

3.4. Вынужденные колебания. Резонанс.

3.5. Проблема косинуса фи.

  1. Колебательные контуры. Квазистационарные токи.

Колебания электрических величин - заряда, напряжения, тока - можно наблюдать в цепи, состоящей из последовательно соединённых сопротивления (R ), ёмкости (C ) и катушки индуктивности (L ) (рис. 11.1).

Рис. 11.1.

При положении 1 переключателя К , конденсатор заряжается от источника.

Если теперь переключить его в положение 2, то в цепи RLC возникнут колебания с периодомT , аналогичные колебаниям груза на пружине.

Колебания, происходящие только за счёт внутренних энергетических ресурсов системы, называются собственными. Первоначально энергия была сообщена конденсатору и локализована в электростатическом поле. При замыкании конденсатора на катушку, в цепи появляется разрядный ток, а в катушке - магнитное поле. Э.д.с. самоиндукции катушки будет препятствовать мгновенной разрядке конденсатора. Через четверть периода конденсатор полностью разрядится, но ток будет продолжать течь, поддерживаемый электродвижущей силой самоиндукции. К моментуэта э.д.с. перезарядит конденсатор. Ток в контуре и магнитное поле уменьшатся до нуля, заряд на обкладках конденсатора достигнет максимального значения.

Эти колебания электрических величин в контуре будут происходить неограниченно долго, если сопротивление контура R = 0. Такой процесс называютсобственные незатухающие колебания . Подобные колебания мы наблюдали и в механической колебательной системе, когда в ней отсутствует сила сопротивления. Если сопротивлением резистораR (силой сопротивления в механическом осцилляторе) пренебречь нельзя, то в подобных системах будут происходитьсобственные затухающие колебания .

На графиках рис. 11.2. представлены зависимости заряда конденсатора от времени в случае незатухающих (а ) и затухающих (б ,в ,г ) колебаний. Характер затухающих колебаний меняется с увеличением сопротивления резистораR . Когда сопротивление превысит определённоекритическое значениеR к, колебания в системе не возникают. Происходит монотонный апериодический разряд конденсатора (рис. 11.2.г .).

Рис. 11.2.

Прежде, чем перейти к математическому анализу колебательных процессов, сделаем одно важное замечание. При составлении уравнений колебаний мы будем пользоваться правилами Кирхгофа (законами Ома), которые справедливы, строго говоря, для постоянного тока. Но в колебательных системах ток меняется во времени. Однако, и в этом случае можно воспользоваться этими законами для мгновенного значения тока, если скорость изменения тока не слишком высока. Такие токи называются квазистационарными («квази» (лат.) - как будто). Но что значит скорость «слишком» или «не слишком» высока? Если ток изменится на некотором участке цепи, тот импульс этого изменения достигнет самой дальней точки контура спустя время:

.

Здесь l - характерный размер контура, ас - скорость света, с которой сигнал распространяется в цепи.

Скорость изменения тока считается не слишком высокой, а ток квазистационарным, если:

,

где Т - период изменения, тот есть характерное время колебательного процесса.

Например, для цепи длиной 3 м запаздывание сигнала составит ==
= 10 ‑8 с. То есть переменный ток в этой цепи можно считать квазистационарным, если его период более10 –6 с, что соответствует частоте=10 6 Гц. Таким образом, для частот 010 6 Гц в рассматриваемой цепи могут быть использованы правила Кирхгофа для мгновенных значений тока и напряжений.