Enerhiya ng isang sisingilin na kapasitor. volumetric energy density ng electrostatic field
nagpapakilala sa kakayahan ng dalawang konduktor na makaipon ng singil sa kuryente.
- hindi nakadepende sa q at U.
- depende sa geometric na sukat konduktor, ang kanilang hugis, kamag-anak na posisyon, mga katangian ng kuryente kapaligiran sa pagitan ng mga konduktor. Mga yunit ng SI: (F - farad)
Enerhiya magnetic field. Enerhiya electric field. Densidad ng enerhiya ng volumetric magnetic field. Volumetric energy density ng electric field Ipasok ang isang circuit na may inductance L dumadaloy ang kasalukuyang may puwersa ako 0 sa sandaling bumukas ang circuit, lumilitaw ang isang inductive current (bilang resulta ng self-induction) at ang ilang gawain ay gagawin A Malinaw, ang gawaing ito ay maaari lamang gawin dahil sa enerhiya ng magnetic field na nauugnay sa circuit na nawala kapag binuksan ang circuit, i.e. ang enerhiya ng nawala na magnetic field ay na-convert sa enerhiya ng induction electric field, dahil sa kung saan ang trabaho ay tapos na A. Kalkulahin natin ang trabaho sa oras dt:,Saan ε - e.m.f. Gayunpaman, ang gawaing ito, tulad ng sinabi, ay isinasagawa dahil sa enerhiya ng magnetic field na nauugnay sa circuit, samakatuwid, ang enerhiya ng magnetic field ay kalkulahin natin ang enerhiya ng magnetic field ng isang sapat na mahabang solenoid . Ang pagpapalit ng mga halaga sa formula na ito L mula sa (191a) at, nakukuha namin density ng enerhiya ng magnetic field, i.e. ang enerhiya sa bawat yunit ng volume nito ay katumbas ng halaga na tinukoy ng ratio ng enerhiya ng poten sa isang yunit ng volume na tinatawag na volumetric energy density.
W p /V=w[J/m 2 ]w=0.5*e 0 *e*E 2 =0.5*DE, D – electrical displacement.
29. Polarisasyon ng isang dielectric Relasyon sa pagitan ng polarisasyon at lakas ng patlang ng kuryente. Ang tensyon ay vector pisikal na dami, tinutukoy ng puwersang kumikilos sa isang unit positive (test) charge na inilagay sa field point na pinag-aaralan Kapag ang isang dielectric ay inilagay sa isang panlabas na electrostatic field, ito ay nagiging polarized i.e. nakakakuha ng dipole moment. Upang quantitatively ilarawan ang polarization ng isang dielectric, polarization ay ginagamit - isang vector pisikal na dami na tinukoy bilang ang dipole moment bawat yunit ng dami ng dielectric,
Ang boltahe vector, na dumadaan sa hangganan ng dalawang dielectrics, ay sumasailalim sa isang biglaang pagbabago, sa gayon ay lumilikha ng abala kapag kinakalkula ang mga electrostatic na patlang. Samakatuwid, ang isang karagdagang (bukod) na katangian ay ipinakilala - ang electric displacement vector.
Ang dielectric constant e ay nagpapakita kung gaano karaming beses pinapahina ng dielectric ang panlabas na field. Para sa higit pa makatwirang paglalarawan electrostatic field sa dielectric, isang electric displacement vector ang ipinakilala: Absolute dielectric constant ng medium - isang coefficient na kasama sa mathematical notation Ang batas ng Coulomb at ang equation ng koneksyon sa pagitan ng mga vectors ng electrical induction at electric field strength. Ang absolute dielectric constant na εa (mula sa English absolute - absolute) ay kinakatawan bilang ang produkto εa = εr ε0 ng relative dielectric constant ng medium εr (mula sa English relative - relative; εr for brevity ay madalas na tinatawag na dielectric constant at denoted ε) at ang electrical constant na ε0. Ang dielectric susceptibility ay ang koepisyent ng linear na relasyon sa pagitan ng polariseysyon ng dielectric P at ng panlabas na electric field E sa sapat na maliliit na field:
Sa sistema ng SI:
nasaan ang de-koryenteng pare-pareho; ang produkto ay tinatawag na absolute dielectric susceptibility sa SI system.
Sa kaso ng vacuum, ang mga dielectric, bilang panuntunan, ay may positibong dielectric na pagkamaramdamin. Ang dielectric na pagkamaramdamin ay isang walang sukat na dami ay nauugnay sa dielectric na pare-parehong ε sa pamamagitan ng kaugnayan: 
(SGS) (SI) Ang ferroelectricity ay isang pisikal na kababalaghan na naobserbahan sa ilang mga kristal, na tinatawag na ferroelectrics, sa isang tiyak na hanay ng temperatura at binubuo sa paglitaw ng kusang polariseysyon ng kristal kahit na walang panlabas na electric field. Ang ferroelectrics ay naiiba sa pyroelectrics na sa isang tiyak na temperatura (ang tinatawag na dielectric Curie point), ang kanilang mga pagbabago sa crystalline na pagbabago at ang kusang polariseysyon ay nawawala Sa dielectrics, ang mga sumusunod na uri ng polariseysyon ay nakikilala: electronic, orientational at sala-sala (para sa mga ionic na kristal). . Uri ng elektronikong polariseysyon katangian ng mga dielectric na may mga non-polar molecule. Sa isang panlabas na patlang ng kuryente (Larawan 2.1), ang mga positibong singil sa loob ng molekula ay inilipat sa direksyon ng patlang, at ang mga negatibong singil sa kabaligtaran na direksyon, bilang isang resulta kung saan ang mga molekula ay nakakakuha ng isang dipole na sandali na nakadirekta sa panlabas na larangan. 
Ang sapilitan na dipole moment ng isang molekula ay proporsyonal sa lakas ng panlabas na electric field, kung saan ang polarizability ng molekula. Ang halaga ng polarization sa kasong ito ay katumbas ng , kung saan n- konsentrasyon ng mga molekula; - ang sapilitan na dipole moment ng isang molekula, na pareho para sa lahat ng mga molekula at ang direksyon nito ay tumutugma sa direksyon ng panlabas na larangan. Uri ng oryentasyon ng polariseysyon katangian ng polar dielectrics. Sa kawalan ng isang panlabas na electric field, ang mga molekular na dipoles ay random na naka-orient, upang ang macroscopic electric moment ng dielectric ay zero. 
Kung maglalagay ka ng gayong dielectric sa isang panlabas electric field, pagkatapos ay isang sandali ng puwersa ang kikilos sa molekula ng dipole (Larawan 2.2), na may posibilidad na i-orient ang dipole moment nito sa direksyon ng lakas ng field. Gayunpaman, ang kumpletong oryentasyon ay hindi nangyayari, dahil ang thermal motion ay may posibilidad na sirain ang pagkilos ng panlabas na electric field Ang polarisasyon na ito ay tinatawag na orientational. Ang polariseysyon sa kasong ito ay katumbas ng , kung saan<p> ay ang average na halaga ng bahagi ng dipole moment ng molekula sa direksyon ng panlabas na field.
Rehas na uri ng polariseysyon katangian ng mga ionic na kristal. Sa mga ionic na kristal (NaCl, atbp.) Sa kawalan ng panlabas na field, ang dipole moment ng bawat unit cell ay zero (Fig. 2.3.a), sa ilalim ng impluwensya ng isang panlabas na electric field, ang mga positibo at negatibong ion ay inililipat sa magkasalungat na direksyon (Larawan 2.3.b) . Ang bawat cell ng kristal ay nagiging isang dipole, ang kristal ay polarized. Ang polarisasyong ito ay tinatawag sala-sala. Ang polariseysyon sa kasong ito ay maaari ding tukuyin bilang , kung saan ang halaga ng dipole moment ng unit cell, n- bilang ng mga cell bawat dami ng yunit. 
Ang polarization ng isotropic dielectrics ng anumang uri ay nauugnay sa lakas ng field sa pamamagitan ng relasyon, kung saan - dielectric na pagkamaramdamin dielectric.
Hayaan ang potensyal ng capacitor plate kung saan matatagpuan ang charge ay katumbas ng , at ang potensyal ng plate kung saan ang charge ay matatagpuan ay . Ang enerhiya ng naturang sistema ng mga singil, iyon ay, ay katumbas ng self-energy ng sistema ng mga singil, kung saan ang boltahe sa pagitan ng mga plate ng kapasitor, .
Isaalang-alang ang isang parallel-plate capacitor. Ang enerhiya na nakapaloob sa isang unit volume ng isang electrostatic field ay tinatawag na volumetric energy density. Ito bulk density ay dapat na pareho sa lahat ng mga punto ng isang pare-parehong field, at ang kabuuang enerhiya ng field ay proporsyonal sa volume nito. Ito ay kilala na , , pagkatapos para sa enerhiya mayroon tayong: 
, ngunit ang dami ng electrostatic field sa pagitan ng mga plate ng kapasitor, iyon ay 
. Pagkatapos ang volumetric energy density ng unipormeng electrostatic field ng kapasitor ay katumbas ng 
, at natutukoy sa pamamagitan ng pag-igting o pag-aalis nito. Sa kaso ng hindi pare-parehong mga electric field 
Hanapin natin ang enerhiya ng isang spherical capacitor. Sa layo mula sa gitna ng isang sisingilin na bola, ang lakas ng electrostatic field nito ay katumbas ng 
. Isaalang-alang natin ang isang walang katapusang manipis na spherical layer na nakapaloob sa pagitan ng mga sphere ng radii at . Ang dami ng naturang layer: . Layer ng enerhiya 
kaya naman,
.
Kung gayon ang kabuuang enerhiya ng sisingilin na bola ay:
,
saan ang radius ng bola. Ang kapasidad ng bola, samakatuwid, ay ang enerhiya ng electrostatic field ng isang spherical capacitor na katumbas ng sarili nitong enerhiya, dahil ang isang sisingilin na katawan samakatuwid ay may enerhiyang elektrikal, na kapag sinisingil ito, ginawa ang trabaho laban sa mga puwersa ng electrostatic field na nilikha nito.
Ano ang gagawin natin sa natanggap na materyal:
Kung ang materyal na ito ay kapaki-pakinabang sa iyo, maaari mo itong i-save sa iyong pahina sa mga social network:
| Tweet |
Lahat ng mga paksa sa seksyong ito:
SINGIL NG KURYENTE
Ang pakikipag-ugnayang elektrikal o electrostatic ay isa sa mga pangunahing uri ng pakikipag-ugnayan na isinasaalang-alang sa pisika. Ang mga puwersang elektrikal ay kumikilos, halimbawa, sa pagitan ng mga electron at proton
BATAS NG COULLOMB
Ang pangunahing batas ng pakikipag-ugnayan ng mga singil sa kuryente ay natagpuan sa eksperimento ni Charles Coulomb noong 1785. Itinatag ni Coulomb na ang puwersa ng pakikipag-ugnayan
LARANGAN NG KURYENTE. ELECTROSTATIC FIELD STRENGTH
Ang espasyo kung saan matatagpuan ang electric charge ay may tiyak pisikal na katangian. Anumang iba pang singil na ipinasok sa espasyong ito ay apektado ng mga puwersang electrostatic.
PRINSIPYO NG SUPERPOSISYON NG MGA KURYENTE
Ang pangunahing gawain ng electrostatics ay upang mahanap ang magnitude at direksyon ng stress vector batay sa isang naibigay na pamamahagi sa espasyo at ang magnitude ng mga mapagkukunan ng field - mga singil sa kuryente.
KAPAL NG MGA LINYA NG TENSYON. TENSYON VECTOR DAloy
linya ng kuryente fields (tension line) ay maaaring iguhit sa anumang punto sa espasyo, kaya ang bilang ng mga linya na iginuhit ay walang limitasyon. Ang linya ng pag-igting sa kasong ito ay nagbibigay lamang ng direksyon
ANG TEOREM NG GAUSS SA INTEGRAL NA ANYO AT ANG APPLICATION NITO SA PAGKUKULANG NG MGA LARANGAN NG KURYENTE
Kung ang lokasyon ng mga singil ay kilala, kung gayon ang electric field ng mga singil ay matatagpuan gamit ang prinsipyo ng superposisyon. gayunpaman,
ANG TEOREM NI GAUSS SA DIFFERENTIAL NA ANYO. VECTOR FIELD DIVERGENCE
Isaalang-alang natin ngayon ang kaugalian na anyo ng teorama ni Gauss. Hayaan sa isang punto
ANG RELASYON SA PAGITAN NG TENSYON AT POTENSYAL
Maaaring ilarawan ang electric field gamit ang isang vector quantity (force characteristic) o gamit ang sk
POISSON AND LAPLACE EQUATION PARA SA POTENSYAL
Ayon sa teorama ni Gauss. Palitan natin ang isang expression na nag-uugnay sa tensyon at potensyal
EQUIPOTENTIAL SURFACES
Ang isang haka-haka na ibabaw kung saan ang lahat ng mga punto ay may parehong potensyal ay tinatawag na isang equipotential na ibabaw. Equation ng equipotential surface:
DIELECTRICS SA ISANG ELECTRIC FIELD
1.2.1. POLAR AT NON-POLAR MOLECULES Kung ang isang dielectric ay ipinasok sa isang electric field, ang parehong field at ang dielectric ay sumasailalim sa mga pagbabago. Binubuo ng mga atomo at molekula
DIPOLE SA PANLABAS NA ELECTRIC FIELD
Kung ang isang dipole ay inilagay sa isang pare-parehong electric field, pagkatapos ay ang mga singil ng dipole at
VECTOR NG ELECTRICAL DISPLACEMENT (ELECTROSTATIC INDUCTION). DIELECTRIC CONTINUITY NG DIELECTRICS
Ang mga mapagkukunan ng electric field ay hindi lamang panlabas, kundi pati na rin ang mga nakatali na singil, i.e. , o
MGA KONDISYON SA HANGGANAN PARA SA LAKAS NG LARANGAN NG KURYENTE AT MGA VECTOR NG PAG-ALIS NG KURYENTE
Maipapakita na ang mga linya ng displacement ay hindi sumasailalim sa pahinga kapag dumadaan sa hangganan ng dielectric. Ilagay natin
MGA PWERSA NA KUMILOS SA ISANG SINGIL SA ISANG DIELECTRIC
Kung ang isang sisingilin na katawan ng naturang mga sukat ay ipinakilala sa isang electric field sa isang vacuum na ang panlabas na field sa loob ng katawan ay maaaring ituring na pare-pareho, i.e. Itinuturing ang katawan bilang isang point charge, pagkatapos ay magkakaroon ng de
CONDUCTOR SA PANLABAS NA ELECTRIC FIELD. ELECTROSTATIK NA PROTEKSYON
Kung ang isang hindi naka-charge na konduktor ay ipinakilala sa isang panlabas na electrostatic field, kung gayon, sa ilalim ng impluwensya ng mga puwersang elektrikal, ang mga libreng electron ay lilipat dito sa direksyon na kabaligtaran sa direksyon ng boltahe.
KAPASIDAD NG KURYENTE NG MGA CONDUCTOR
Isaalang-alang ang isang konduktor na matatagpuan sa isang homogenous na daluyan na malayo sa iba pang mga konduktor. Ang ganitong konduktor ay tinatawag na nag-iisa. Kapag ang konduktor na ito ay tumatanggap ng kuryente, isang muling pamimigay ang nagaganap
KAPASIDAD NG KURYENTE NG MGA KAPASITOR
Isaalang-alang ang isang konduktor na malapit sa kung saan mayroong iba pang mga konduktor. Ang gabay na ito ay hindi na maituturing na nag-iisa,
MGA KONEKSIYON NG KAPASITOR
1. Parallel na koneksyon. Isaalang-alang natin ang isang baterya ng mga capacitor na konektado ng mga plate na may parehong pangalan (Larawan 1.3.6).
ENERHIYA NG INTERACTION NG MGA singil sa kuryente. TEOREM NI ERNSHAW
Isaalang-alang ang isang sistema ng dalawa mga singil sa punto At
ENERHIYA NG ISANG SININGIL NA CONDUCTOR
Isasaalang-alang namin ang medium kung saan ang mga electric charge at charged na katawan ay matatagpuan na homogenous at isotropic, walang ferroelectric properties.
ENERHIYA NG POLARIZED DIELECTRIC. VOLUME DENSITY NG ELECTRIC FIELD ENERGY SA ISANG DIELECTRIC
Isaalang-alang natin ang isang homogenous na isotropic dielectric na matatagpuan sa isang panlabas na electric field. Ang proseso ng polariseysyon ay nauugnay sa gawain ng pagpapa-deform ng mga orbit ng elektron sa mga atomo at molekula at umiikot na mga palakol
ENERHIYA NG ISANG SYSTEM NG MGA SININGIL NA CONDUCTOR
Isaalang-alang ang isang sistema ng dalawang konduktor sa isang vacuum. Ang isang konduktor ay lumilikha ng isang patlang, ang isa pa
BATAS NG PAG-IMPORMASYON NG ENERHIYA PARA SA LARANGAN NG KURYENTE SA KALIGIRANG HINDI FERROELECTRIC
Ang enerhiya ng electric field na nilikha ng anumang sistema ng mga sisingilin na katawan (conductor, dielectrics) ay nagbabago
nangangahulugan ito na ang enerhiya ng isang sistema ng dalawang nakatigil na singil sa punto ay katumbas ng
| sa: P 1 q q | . | |||||||||
| Sa pamamagitan ng pagdaragdag ng isang singil nang sunud-sunod, nakukuha natin ang enerhiya | ||||||||||
| Ang rate ng pakikipag-ugnayan ng isang sistema ng mga nakatigil na singil ay katumbas ng: | ||||||||||
| W | 1 | q | , | (4.3.1) | ||||||
| i | i | |||||||||
saan i ay ang potensyal na nilikha ng lahat ng singil maliban sa qi, sa punto kung saan inilalagay ang singil qi.
Enerhiya ng konduktor Isaalang-alang natin ang isang nag-iisa na konduktor, kung ipagpalagay na ang konduktor ay mayroon nang bayad q. Tukuyin natin ang gawaing dapat gastusin upang mailipat ang isang infinitesimal charge mula sa infinity patungo sa isang conductor dq. Dahil sa maliit na singil dq Ipagpalagay natin na kapag ipinaalam ito sa konduktor, hindi kapansin-pansing magbabago ang potensyal ng konduktor. Tapos yung elementary work dA = = dq, A full time na trabaho paglipat ng lahat ng singil kapag nagcha-charge ng katawan mula sa
sisingilin ang nag-iisang konduktor. Isinasaalang-alang ang formula (4.1.1), ang enerhiya ng isang naka-charge na solitary conductor
| W | C 2 | q 2 | 1 | q. | (4.3.2) | ||||
| eh | 2C | ||||||||
Enerhiya ng kapasitor.Kung i-short ng wire ang mga plato ng isang naka-charge na kapasitor, isang electric current ang lalabas dito, at ang kapasitor ay ilalabas. Agos ng kuryente Ang paglabas ng isang kapasitor ay maglalabas ng isang tiyak na halaga ng init sa kawad, ibig sabihin, ang isang sisingilin na kapasitor ay may enerhiya.
Ipagpalagay natin na ang kapasitor ay pinalabas at ang madalian na boltahe sa mga plato nito ay U(t). Kung isang infinitesimal charge dq ay inilipat sa pagitan ng mga plato ng kapasitor, pagkatapos ay ang gawain ng mga de-koryenteng pwersa
dA=dqU(t).
kasi dq = CdU, Iyon dA = –C.U.(t)dU. Ang isang negatibong halaga ng trabaho ay nagpapahiwatig na ang potensyal na pagkakaiba sa pagitan ng mga plato ay bumababa. Pagkatapos ay kumpleto ang trabaho, perpekto mga puwersang elektrikal sa panahon ng paglabas, katumbas ng enerhiya W e kapasitor,
Enerhiya ng electric field. Ang enerhiya ng isang sisingilin na kapasitor ay maaaring ipahayag sa mga tuntunin ng mga dami na nagpapakilala sa electric field sa puwang sa pagitan ng mga plato ng kapasitor. Para sa flat condenser
satora W eh C.U. 2 2 . Palitan natin ang mga expression para sa kapasidad at makuha ang:
Kung ang patlang ay pare-pareho (na kung saan ay ang kaso sa isang flat capacitor), ang enerhiya na nakapaloob dito ay ipinamamahagi sa espasyo na may pare-parehong density. w uh, katumbas ng field energy na hinati ng inookupahan
field ng volume. Mula sa (4.3.5) sumusunod na ang volumetric energy density ng electric field
| W | 1 | 1 | D 2 | (4.3.6) | ||||||
| w eh | eh | 0 E | DE | . | ||||||
| V | 2 0 | |||||||||
Ang enerhiya sa bawat dami ng yunit sa isang electrostatic field ay tinatawag density ng enerhiya ng electrostatic field.
Enerhiya ng isang sisingilin na kapasitor katumbas ng gawain ng mga panlabas na puwersa na dapat gastusin upang singilin ang kapasitor.
Ang proseso ng pagsingil sa isang kapasitor ay maaaring ilarawan bilang isang sunud-sunod na paglipat ng sapat na maliliit na bahagi ng singil Δq > 0 mula sa isang plato patungo sa isa pa. Sa kasong ito, ang isang plato ay unti-unting sinisingil ng positibong singil, at ang isa pa - na may negatibong singil. Dahil ang bawat bahagi ay inililipat sa ilalim ng mga kondisyon kapag mayroon nang isang tiyak na singil q sa mga plato, at mayroong isang tiyak na potensyal na pagkakaiba sa pagitan ng mga ito, kapag inililipat ang bawat bahagi Δq, ang mga panlabas na puwersa ay dapat gumana.
(C – kapasidad)
Ang enerhiyang We ng isang capacitor ng capacitance C na sinisingil ng charge Q ay matatagpuan sa pamamagitan ng pagsasama ng expression na ito sa saklaw mula 0 hanggang Q:
Ang enerhiya ng isang naka-charge na flat capacitor na Ek ay katumbas ng gawaing A na ginugol noong nagcha-charge ito, o ginawa kapag inilabas ito.
=EUpang
Dahil ang boltahe sa kapasitor ay maaaring kalkulahin mula sa relasyon:
kung saan ang E ay ang lakas ng patlang sa pagitan ng mga plato ng kapasitor, ang d ay ang distansya sa pagitan ng mga plato ng kapasitor, kung gayon ang enerhiya ng sisingilin na kapasitor ay katumbas ng:
kung saan ang V ay ang dami ng espasyo sa pagitan ng mga capacitor plate.
Ang enerhiya ng isang sisingilin na kapasitor ay puro sa electric field nito.
Densidad ng lakas ng volumetric electrostatic field (enerhiya bawat unit volume)
18. Agos ng kuryente. Kasalukuyang lakas at density.
Kasalukuyang - itinuro ang paggalaw ng mga particle na may kuryente. Ang kasalukuyang halaga ay sinusukat ng tinatawag na kasalukuyang lakas, na sinusukat sa amperes sa SI system.
Kasalukuyan mayroong pare-pareho at variable. D.C- Ito ay isang kasalukuyang na may pare-parehong halaga. Ang alternating current ay pana-panahong nagbabago sa direksyon ng paggalaw nito kasama ang isang sinusoid na may isang tiyak na dalas, na sinusukat sa hertz (Hz). Ang mataas na dalas na alternating current ay pinipilit sa ibabaw ng konduktor
Ang materyal kung saan dumadaloy ang kasalukuyang ay tinatawag na konduktor
Kasalukuyang lakas sa konduktor- isang scalar na dami ayon sa numerong katumbas ng singil na dumadaloy sa bawat yunit ng oras sa pamamagitan ng cross section ng konduktor. Tinutukoy ng titik:I
Ang kasalukuyang density ay isang vector quantity na may kahulugan ng kasalukuyang dumadaloy sa isang unit area. Halimbawa, na may pare-parehong pamamahagi ng kasalukuyang density j sa ibabaw ng cross section S ng konduktor |j|=I/S
19. Mga puwersa ng ikatlong partido. Electromotive force at boltahe.
Panlabas na pwersa- mga puwersa na hindi elektrikal na nagdudulot ng paggalaw ng mga singil sa kuryente sa loob ng direktang pinagmumulan ng kasalukuyang.
Ang lahat ng pwersa maliban sa pwersa ng Coulomb ay itinuturing na panlabas.
Electromotive force
(emf), isang pisikal na dami na nagpapakilala sa pagkilos ng mga third-party (non-potential) na pwersa sa direkta o alternating current sources; sa isang closed conducting circuit ay katumbas ng gawain ng mga pwersang ito upang ilipat ang isang solong positibong singil sa kahabaan ng circuit.
Ang EMF ay maaaring ipahayag sa mga tuntunin ng lakas ng patlang ng kuryente ng mga panlabas na puwersa (Eex). Sa isang closed loop (L) kung gayon ang EMF ay magiging katumbas ng:
kung saan ang dl ay ang elemento ng haba ng tabas.
Boltahe(potensyal na pagkakaiba) sa pagitan ng mga puntong A at B ay ang ratio ng gawain ng electric field kapag naglilipat ng isang pagsubok na singil ng kuryente mula sa punto A patungo sa punto B sa halaga ng singil sa pagsubok.
Sa kasong ito, ipinapalagay na ang paglipat ng isang singil sa pagsubok ay hindi nagbabago sa pamamahagi ng mga singil sa mga pinagmumulan ng field.
Alternatibong kahulugan (para sa electrostatic field) -
(integral ng projection ng field papunta sa trajectory sa pagitan ng mga point A at B kasama ang anumang trajectory na nagmumula sa A hanggang B)
Ang SI unit ng boltahe ay ang Volt.